W ogólnej teorii względności (OTW) pole grawitacyjne w pierwszym rzędzie modyfikuje („odchyla”) linię świata ciała, a modyfikacja toru jest rzeczą wtórną wynikającą z modyfikacji linii świata.
Przypuśćmy, że wyróżniliśmy pewien układ odniesienia \cal U, który zdarzeniom tworzącym czasoprzestrzeń przypisuje współrzędne (t,x,y,z), gdzie t jest czasem zajścia danego zdarzenia, a (x,y,z) współrzędnymi miejsca, w którym to zdarzenie zaszło.
Linia świata ciała A w układzie \cal U jest opisana jako zbiór punktów czasoprzestrzeni (czyli zdarzeń) o współrzędnych
\{ \ (t,x(t),y(t),z(t)) \ | \ t\in\mathbb{R}\ \},
gdzie funkcja t\mapsto (x(t),y(t),z(t)) opisuje ruch ciała względem rozważanego układu odniesienia.
Tor ruchu ciała A to zbiór punktów przestrzeni o współrzędnych
\{ \ (x(t),y(t),z(t)) \ | \ t\in\mathbb{R}\ \}.
Jeżeli ciało A spoczywa w rozważanym układzie odniesienia to jego linia świata ma postać
\begin{equation}
\{ \ (t,x,y,z) \ | \ t\in\mathbb{R}\ \},
\label{ls}
\end{equation}
gdzie współrzędne (x,y,z) nie zależą od czasu t. Oznacza to, że w tym przypadku tor ruchu ciała A redukuje się do punktu (x,y,z).
Przypuśćmy teraz, że w pewnej odległości od ciała A umieszczono inne ciało B, którego pole grawitacyjne zaczyna w pewnej chwili t_0 oddziaływać na ciało A. W wyniku tego oddziaływania linia świata \eqref{ls} ciała A zostanie zmodyfikowana — współrzędne (x,y,z), które do tego momentu nie zależały od czasu t zaczynają się zmieniać wraz z jego upływem. Oznacza to, że obserwator związany z układem odniesienia \cal U zaobserwuje, że ciało A, które wcześniej nie zmieniało swojego położenia, od chwili t_0 zaczyna się poruszać.